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X射線熒光原理
一、X
射線的起源
1895年德國物理學家威廉·康拉德·倫琴研究陰極射線管時,發(fā)現陰極能放出一種有穿透力的、肉眼看不見的射線。由于它的本質在當時是一個“未知數”,故稱之為X射線。
倫琴無條件地把X射線的發(fā)現奉獻給人類,沒有申請專利。
X射線和可見光一樣屬于電磁輻射,但其波長比可見光短得多,在10-6~10nm。在X射線光譜法常 用波長在0.01~2.5nm。
1895-1897年倫琴搞清楚了X射線的產生、傳播、穿透力等大部分性質,為X射線熒光分析方法奠定了基礎,1901年諾貝爾獎第一次頒發(fā),倫琴就由于發(fā)現X射線而獲得了這一年的物理學獎。
二、X射線的本質
X射線的本質是電磁輻射,具有波粒二像性。
(1)波動性
X射線的波長范圍:0.01~100 Å
用于元素分析的X射線光譜所使用的波長范圍在0.01~11nm
(2)粒子性
特征表現為以光子形式輻射和吸收時具有的一定的質量、能量和動量。
表現形式為在與物質相互作用時交換能量。如光電效應、熒光輻射等。
三、X射線的產生
高速運動的電子與物體碰撞時,發(fā)生能量轉換,電子的運動受阻失去動能,其中一小部分(1%左右)能量轉變?yōu)閄射線,而絕大部分(99%左右)能量轉變成熱能使物體溫度升高。
產生X射線源有同位素放射源、X射線管、激光等離子體、同步輻射和X射線激光等。
四、X
射線與物質的相互作用
主要概括為四種類型:因光電效應產生的X射線熒光、康普頓散射、瑞利散射和吸收。
(1)X射線熒光的產生
當一束粒子如X射線光子與一種物質的原子相互作用時,在其能量大于原子某一軌道電子的結合能時,就可從中逐出一個軌道電子而出現一個“空穴”,層中的這個“空穴”可稱作空位。原子要恢復到原來的穩(wěn)定狀態(tài),這時處于較高能級的電子將依據一定的規(guī)則躍遷而填補該“空穴”,這一過程將使整個原子的能量降低,因此可以自發(fā)進行。這種躍遷將導致如下幾種情況產生:
①
兩個殼層之間的能量差以X射線光子的形式發(fā)射出原子,該X射線光子的波長與原子的原子序數有關,且其波長大于入射X射線波長,稱作X射線熒光。
②
所產生的X射線熒光沒有發(fā)射出原子,而是將原子中另一電子逐出原子,形成具有雙空穴的原子,這一電子稱作俄歇電子。
早期人們在用X射線在轟擊陽極靶而產生X射線的時候,就發(fā)現,有幾個高強度X射線,并沒有隨著加速電子的高壓變化而變化,而是在使用不同的靶材之時,其X射線能量會發(fā)生變化,后稱之為特征X射線,每種元素都有他特有的特征X射線。以W原子為例,核外電子殼層能級、每個殼層電子數及發(fā)射La1、Ka1和Ma1特征譜線如下圖。
莫塞萊發(fā)現了X射線能量和原子序數的關系,公式為 。這個公式被稱為莫塞萊公式。莫塞來定律為X射線光譜定性分析奠定了基礎,表明X射線的特征譜給人們提供了一種識別新元素的可靠方法——X射線分析法。
(2))X射線在物質中的散射
X射線在物質中的散射現象,可主要分為兩種形式:
①
不變質散射(彈性散射,瑞利散射),入射X射線波長不發(fā)生變化;
②
變質散射(非彈性,康普頓散射),入射X射線波長發(fā)生變化。
原子周圍的核外電子,越內層電子與原子核結合的越緊密。光子與內層電子發(fā)生碰撞,無法撞動內層電子,固本身的頻率波長沒有發(fā)生變化,稱為瑞利散射。光子與外層電子發(fā)生碰撞,電子被撞動,光子波長頻率發(fā)生改變,稱為康普頓散射。
五、熒光產額
當一束能量足夠大的X射線光子與一種物質的原子相互作用時,逐出一個軌道電子而出現一個空穴,所產生的的空穴并非均能產生特征X射線,還會產生俄歇電子。產生特征X射線躍遷的概率就是熒光產額,俄歇躍遷的概率成俄歇產額。
六、X
射線熒光光譜法
X射線熒光光譜法正是基于以上物理學原理而產生的,從X射線管產生X射線,X射線經過濾或單色化處理入射樣品,入射樣品X射線與物質相互作用,產生的元素特征X射線熒光,進入探測器記錄其強度,能量色散型探測器的各種效應。都有可以遵循的X射線熒光的物理學理論,而這些明確的物理學理論,有大量的規(guī)律可循,進而可以建立理論數據庫,譬如基本參數庫等,也可以將明確的物理學現象數學模型化,利用軟件技術,形成針對X射線熒光整個物理過程強大的計算軟件。
這也是當前X射線熒光領域研究的熱點:基本參數法。
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